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Physique de pointe

Intrication quantique et inégalités de Bell

L’intrication produit des corrélations incompatibles avec les modèles à variables cachées locales ; les tests de Bell les distinguent des prédictions quantiques.

L’état à deux qubits ∣Φ+⟩=(∣00⟩+∣11⟩)/2|\Phi^+\rangle=(|00\rangle+|11\rangle)/\sqrt2 ne se factorise pas. Chaque mesure est aléatoire, mais les résultats sont corrélés ; cela ne permet pas de communication supraluminique.

S=E(a,b)+E(a,b′)+E(a′,b)−E(a′,b′),∣S∣≤2 (local),∣S∣≤22 (quantum)S=E(a,b)+E(a,b')+E(a',b)-E(a',b'),\qquad |S|\le2\ (\text{local}),\quad |S|\le2\sqrt2\ (\text{quantum})

Définition: Corrélation de Bell

E(a,b)E(a,b) est la moyenne du produit des résultats ±1\pm1 pour les directions a,ba,b. Les modèles locaux vérifient ∣S∣≤2|S|\le2, sous hypothèses de choix indépendants et d’expérience contrôlant les échappatoires.

Visualisation des angles et corrélations d’un état singulet ; ce ne sont pas des données expérimentales.

Inégalité CHSH

Deux observateurs choisissent chacun entre deux réglages. Pour un singulet et des angles adaptés, la théorie quantique prédit ∣S∣=22|S|=2\sqrt2, au-delà de la borne locale 2. Les violations sont établies expérimentalement ; leurs interprétations fondamentales restent étudiées.

Exemple: Comparer les bornes

Une expérience idéale mesure S=2.4S=2.4. Cela peut-il être compatible avec un modèle local à variables cachées ?

Solution

Non : 2.4>22.4>2 viole la borne CHSH locale, tout en restant sous la borne quantique de Tsirelson 22≈2.832\sqrt2\approx2.83.

Pour un singulet de deux spins, les mesures selon les vecteurs unitaires a,b\mathbf a,\mathbf b ont pour corrélation E(a,b)=−a⋅bE(\mathbf a,\mathbf b)=-\mathbf a\cdot\mathbf b. La combinaison CHSH S=E(a,b)+E(a,b’)+E(a’,b)−E(a’,b’)S=E(a,b)+E(a,b’)+E(a’,b)-E(a’,b’) vérifie ∣S∣≤2|S|\le2 pour les modèles locaux à variables cachées, tandis que la théorie quantique permet 222\sqrt2. Des expériences contrôlant les échappatoires confirment la violation. Elles excluent cette classe sous les hypothèses du test, sans permettre de communication supraluminique.

Les corrélations de Bell ne permettent pas de signaler plus vite que la lumière : les probabilités marginales de chaque partie sont indépendantes du choix de mesure distant. Seules les corrélations réunies après comparaison classique dépassent la borne classique. Les expériences modernes ferment simultanément les échappatoires de détection et de localité. L’interprétation fondamentale reste discutée, mais la structure probabiliste quantique est confirmée avec précision.

Pour une paire singulet, chaque résultat ±1 a une moyenne nulle, mais les résultats mesurés conjointement dépendent de l’angle entre analyseurs. Tout modèle local à variables cachées reproduisant ces corrélations doit respecter CHSH, que les données quantiques dépassent. Les expériences échantillonnent plusieurs réglages afin que la conclusion ne repose pas sur une seule corrélation.

Quelle est la borne CHSH des modèles à variables cachées locales ?

Une violation de Bell permet-elle de transmettre un message plus vite que la lumière ?

Références

  1. Michael A. Nielsen, Isaac L. Chuang (2010). Quantum Computation and Quantum Information