Chaque élément de courant $I\,d\vec l$ produit, au point repéré par le vecteur $\vec r$, un champ différentiel de norme $dB = (\mu_0/4\pi)\,I\,dl\sin\theta/r^2$, dirigé perpendiculairement au plan contenant $d\vec l$ et $\vec r$ selon la règle de la main droite. C'est la « forme de Coulomb » du magnétisme : les contributions décroissent en $1/r^2$ et sont pondérées par $\sin\theta$ (un élément parallèle à $\vec r$ ne contribue pas).