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Physique de pointe

Physique des matériaux

Observez un réseau cristallin tridimensionnel avec une lacune, puis mesurez la réponse élastique linéaire pour relier structure microscopique et propriété mécanique. Vérifiez la proportionnalité σ≈Eε\sigma \approx E\varepsilon en faisant varier déformation et module relatif.

Recherche

Matériel

  • Canevas 3D de réseau cristallin pivotable (glisser ou flèches)
  • Curseurs de paramètre de maille et de position du défaut
  • Essai de traction virtuel : curseurs de déformation ε et de module relatif E
  • Graphe contrainte–déformation et affichage σ≈Eε

Protocole

  1. Faire pivoter le réseau et modifier le paramètre de maille

    Faites glisser le canevas de la section 1 pour pivoter le réseau 3×3×3 ; utilisez le curseur « Paramètre de maille » pour resserrer ou élargir l'espacement et observez la densité. Lisez la valeur affichée.

  2. Placer une lacune dans le réseau

    Déplacez le curseur « Position du défaut » entre 0 et 26 pour choisir le nœud manquant ; un cercle pointillé marque le site vacant. Une seule lacune brise la symétrie de translation parfaite du réseau — origine de la diffusion des électrons ou phonons par les défauts dans les matériaux réels.

  3. Mesurer la réponse élastique linéaire

    Dans la section 2, gardez le curseur « Module relatif E » fixe, augmentez « Déformation ε » par étapes et lisez la contrainte relative sous le graphe. Vérifiez que le point sur la droite satisfait σ≈Eε\sigma \approx E\varepsilon : multipliez ε par E et comparez au σ affiché.

  4. Modifier le module et conclure

    Gardez ε fixe, faites varier E entre deux valeurs et observez la pente de la droite σ–ε ainsi que l'affichage. Conclusion : à déformation égale, un matériau plus rigide (E plus grand) subit une contrainte plus forte selon σ≈Eε\sigma \approx E\varepsilon ; le modèle ne vaut qu'en régime élastique linéaire, tandis que les matériaux réels dépendent aussi des défauts et de la microstructure vus en section 1.

Simulation

Histoire de l’expérience

En 1807, Thomas Young introduisit le module d'élasticité reliant contrainte et déformation en régime linéaire, base de la forme proportionnelle σ=Eε\sigma = E\varepsilon. Au milieu du XIXe siècle, Auguste Bravais classa les 14 réseaux cristallins en trois dimensions, reliant la symétrie cristalline à la géométrie. En 1912, Max von Laue montra que les cristaux diffractent les rayons X ; William Henry Bragg et son fils William Lawrence Bragg en firent vite un outil de mesure de la structure atomique et reçurent le prix Nobel 1915. La physique des matériaux devint alors quantitative : diffraction pour la structure, essais mécaniques, thermiques et électriques pour la réponse, reliés par des modèles microscopiques comme la théorie des bandes et les vibrations du réseau.

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