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Mécanique newtonienne

Collisions élastiques

Vérifiez la conservation de la quantité de mouvement et de l'énergie cinétique dans une collision unidimensionnelle avec restitution ee réglable. Mesurez les vitesses avant/après, en contrôlant m1u1+m2u2=m1v1+m2v2m_1u_1 + m_2u_2 = m_1v_1 + m_2v_2 et e=(v2−v1)/(u1−u2)e = (v_2 - v_1)/(u_1 - u_2).

Lycée

Matériel

  • Deux chariots virtuels sur rail sans frottement
  • Curseurs m₁, m₂, u₁, u₂ et restitution e
  • Affichages des vitesses après choc et de la quantité de mouvement totale

Protocole

  1. Configurer la collision et mesurer les vitesses

    Réglez « Restitution e » à 1,00 (élastique idéale). Prenez m₁ = 2 kg, m₂ = 3 kg, u₁ = 5 m/s, u₂ = −1 m/s, observez le choc et lisez v₁, v₂ dans l'affichage « Après collision ». Calculez PP avant/après et confirmez la conservation de l'impulsion.

  2. Vérifier la conservation de l'énergie cinétique

    Avec les mêmes données, calculez K=12m1u12+12m2u22K = \frac{1}{2}m_1u_1^2 + \frac{1}{2}m_2u_2^2 avant et après ; pour e=1e = 1 les deux valeurs coïncident. Changez m₂ : v₂ varie mais PP reste conservée. Vérifiez v1=m1−m2m1+m2u1+2m2m1+m2u2v_1 = \frac{m_1 - m_2}{m_1+m_2}u_1 + \frac{2m_2}{m_1+m_2}u_2 dans le cas e=1e = 1.

  3. Balayer le coefficient de restitution

    Descendez e à 0,5 puis 0 et refaites la collision. Vérifiez e=(v2−v1)/(u1−u2)e = (v_2 - v_1)/(u_1 - u_2) avec les nouvelles valeurs : la vitesse de séparation suit e. À e=0e = 0 les corps restent collés (parfaitement inélastique) — comparez avec le labo « Collision molle ». Concluez quel e conserve K et quel e convertit K en chaleur/déformation.

Simulation

Histoire de l’expérience

Le problème des collisions a défié Descartes et ses contemporains. En 1668, la Royal Society lança un concours sur les lois du choc ; les trois solutions correctes vinrent de John Wallis, Christopher Wren et Christiaan Huygens — Wallis pour les corps mous, Wren pour les corps élastiques durs, Huygens via la conservation de la « vis viva » mv2mv^2, ancêtre de l'énergie cinétique. Newton systématisa le tout dans les Principia (1687) avec la troisième loi et la « quantity of motion » ∑mivi\sum m_iv_i. Aux XIXe–XXe siècles, Emmy Noether éleva la conservation de l'impulsion au rang de conséquence de l'invariance par translation spatiale (1918) — la collision élastique idéale devint le modèle standard de la théorie cinétique et de la diffusion.

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