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Mécanique quantique

L'atome d'hydrogène : niveaux d'énergie et orbitales

Examinez les nuages de probabilité ∣ψnlm∣2|\psi_{nlm}|^2 des orbitales 1s, 2s et 2p de l'hydrogène et reliez leurs formes aux nombres quantiques et aux énergies coulombiennes En=−13.6 eV/n2E_n=-13.6\,\mathrm{eV}/n^2.

Licence

Matériel

  • Canevas 3D du nuage de probabilité (rotation à la souris)
  • Boutons de sélection d'orbitale « 1s », « 2s », « 2p »
  • Indicateurs de nœuds et de symétrie à l'écran

Protocole

  1. Comparer 1s et 2s

    Sélectionnez « 1s » puis « 2s » et faites pivoter le nuage. Les deux sont sphériquement symétriques (l=0l=0), mais 2s possède un nœud radial — une coquille sphérique où ∣ψ∣2|\psi|^2 s'annule — et s'étend plus loin, en accord avec l'énergie E2=−3.4E_2=-3.4 eV.

  2. Passer à 2p

    Appuyez sur « 2p » et faites pivoter : le nuage se scinde en deux lobes séparés par un plan nodal, signature de l=1l=1. Cette forme d'haltère est commune aux trois orbitales ml=−1,0,1m_l=-1,0,1 ; le nuage est une densité de probabilité, pas une orbite classique.

  3. Calculer une transition

    Avec En=−13.6 eV/n2E_n=-13.6\,\mathrm{eV}/n^2, calculez le photon émis quand l'électron tombe de n=2n=2 vers n=1n=1 : hν=13.6(1/12−1/22)=10.2h\nu=13.6(1/1^2-1/2^2)=10.2 eV, la raie Lyman-α. Comparez à l'écart d'énergie de la transition 3→23\to2 (Balmer, rouge).

Simulation

Histoire de l’expérience

Le modèle de Bohr (1913) quantifia le moment cinétique pour expliquer le spectre de l'hydrogène, reproduisant la formule de Balmer avec En=−13.6 eV/n2E_n=-13.6\,\mathrm{eV}/n^2 — mais comme hybride d'orbites classiques et de règles quantiques. Arnold Sommerfeld l'étendit aux orbites elliptiques, sans pouvoir traiter l'hélium ni les intensités de raies. La mécanique matricielle de Heisenberg (1925) et l'équation d'onde de Schrödinger (1926) remplacèrent les orbites par des états stationnaires ψnlm\psi_{nlm} ; les nuages de cette simulation sont ∣ψ∣2|\psi|^2, selon l'interprétation probabiliste de Max Born (1926). La même solution coulombienne prédit aussi des détails affinés plus tard par le déplacement de Lamb (1947) et l'électrodynamique quantique.

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