相对论

爱因斯坦场方程

探索示意爱因斯坦场方程 $G_{\mu\nu}=\frac{8\pi G}{c^4}T_{\mu\nu}$ 的曲率网格：能量–应力密度越大的区域网格凹陷越深。调节源强度与时间速度以比较凹陷程度。

研究

器材

显示源引起凹陷的虚拟时空网格
源密度滑块（无量纲参数）
时间速度滑块与暂停按钮
可拖动画布；源参数读数

实验步骤

读取网格凹陷
将源参数保持在中值并按暂停。拖动画布倾斜视角，观察凹陷深度：越靠近源中心网格下陷越深——这是对 $G_{\mu\nu}=\frac{8\pi G}{c^4}T_{\mu\nu}$ 的定性描绘。
改变源密度
将源密度滑块由小调大，记录“源参数”读数与相对凹陷。 $T_{\mu\nu}$ 越大，所显示的曲率越强——体现了线性关系 $G_{\mu\nu}\propto T_{\mu\nu}$ 的精神。
比较类真空条件并预测
把源调到最低：远离源的区域近乎平坦，使人联想到质量之外的真空解 $R_{\mu\nu}=0$ 。用时间速度滑块改变动画节奏，预测源加倍时的凹陷并验证。

模拟

实验历史

阿尔伯特·爱因斯坦于1915年11月25日向普鲁士科学院提交了场方程的最终形式——这是多年寻找与狭义相对论相容的引力理论的结果；同月卡尔·史瓦西找到了第一个精确真空解。水星近日点进动的解释以及1919年光线偏折的测量确立了该理论。方程

G_{\mu\nu}+\Lambda g_{\mu\nu}=\frac{8\pi G}{c^4}T_{\mu\nu}

表明能量与应力决定时空曲率，而曲率告诉物质如何运动。宇宙常数

\Lambda

由爱因斯坦于1917年加入，后一度放弃，又在20世纪90年代观测到宇宙加速膨胀后重新启用。

相关物理学家

Albert Einstein

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