前沿物理学
M理论与对偶性
观察耦合常数 g_s 增大时 M 理论第11维如何「张开」，理解强耦合 IIA 型超弦与11维理论之间的对偶。联系额外维半径 。
器材
- 随耦合张开额外维的3D模型
- 耦合 g_s 滑块
- 暂停按钮
实验步骤
弱耦合：弦的描述
把 g_s 调低（约0.2）：第11维缩得不可见，有效世界是弱耦合微扰可计算的10维IIA型超弦——可用弦费曼图计算的区域。
增大g_s：额外维张开
把「耦合 g_s」逐渐拉到1.0：新维在图中明显「膨胀」。验证 ——第11个圆的半径与 g_s 成正比；强耦合区不再能用弦描述，而要用11维理论。
对偶：同一理论的两面
观察「同一个」系统在 g_s 小时像10维弦、g_s 大时像11维理论——这正是对偶的本质：同一物理的两种不同数学描述。类似地，T对偶交换小半径↔大半径，S对偶交换弱耦合↔强耦合。
预测极限
预测 g_s → 0（「自由」弦、第11维塌缩为点）与 g_s → ∞（完整11维理论——M理论——以2维M2膜代替弦）时的景象。设定数值并直观验证；注意 M 理论仍无完整微观定义——只能通过各对偶极限来了解。
模拟
实验历史
到1994年，弦论中有五种不同的10维超弦理论——对一个「唯一理论」而言颇为尴尬。在Strings '95会议上，爱德华·威滕指出五种理论是他称为M理论的单一11维结构的不同对偶极限；IIA↔11维与E₈×E₈↔11维对偶此前已由汤森和赫尔预示。
这场「第二次革命」使对偶成为核心工具：T对偶、S对偶，以及后来连接引力理论与规范理论的AdS/CFT对应（马尔达西纳1997年）。M理论至今仍无完整微观表述——矩阵理论（BFSS 1996）等候选只在限定区域成立。